独り言
を書きます
圧力P₀、温度T₀、体積V₀ の気体が
圧力P 、温度T 、体積V の気体になったとき
P₀V₀ PV
―――― = ――― = C(一定)
T₀ T となる.
圧力P 、温度T 、体積V の気体になったとき
P₀V₀ PV
―――― = ――― = C(一定)
T₀ T となる.
理想気体：ボイル･シャルルの法則に完全に従う
仮想的な気体
理想気体の状態方程式
pV = nRT
p:気体の圧力、V:気体が占める体積、
n:気体の物質量、R:気体定数、
T:気体の熱力学温度(絶対温度)
仮想的な気体
理想気体の状態方程式
pV = nRT
p:気体の圧力、V:気体が占める体積、
n:気体の物質量、R:気体定数、
T:気体の熱力学温度(絶対温度)
実技 鑑別🔍
継手の名称
ユニオン、ニップル、ティー、ソケット
90゜エルボ、45°エルボ
プラグ、ブッシング、フランジ
配管支持金具
Uボルト、吊りバンド、三角ブラケット
配管類
連結管(銅管、フレキシブル管)、集合管
継手の名称
ユニオン、ニップル、ティー、ソケット
90゜エルボ、45°エルボ
プラグ、ブッシング、フランジ
配管支持金具
Uボルト、吊りバンド、三角ブラケット
配管類
連結管(銅管、フレキシブル管)、集合管
水理🚰♒️💧➰
流量：単位時間に流れる液体や気体の量
管内を流れる流体の流速vと管内の断面積Aの積、
すなわち流量Qは一定である.（連続の法則）
管内の断面積A、Bの部分の流速をv₍a、v₍b とし、
Q = Av₍a - Bv₍b = 一定
流量：単位時間に流れる液体や気体の量
管内を流れる流体の流速vと管内の断面積Aの積、
すなわち流量Qは一定である.（連続の法則）
管内の断面積A、Bの部分の流速をv₍a、v₍b とし、
Q = Av₍a - Bv₍b = 一定
ベルヌーイの定理
１本の管内の定常流
(時間的に運動の様相が変化しない流れ)には、
・流速に掛る速度水頭(運動のエネルギー)
・管内の静圧に掛る圧力水頭(圧力のエネルギー)
・管の基準面からの高さに係る位置水頭
(位置のエネルギー)
があり、
それぞれの水頭(エネルギー)は
管の内径や高さによって異なるが、
これらの和は管のどこに部分においても等しく
一定である。
１本の管内の定常流
(時間的に運動の様相が変化しない流れ)には、
・流速に掛る速度水頭(運動のエネルギー)
・管内の静圧に掛る圧力水頭(圧力のエネルギー)
・管の基準面からの高さに係る位置水頭
(位置のエネルギー)
があり、
それぞれの水頭(エネルギー)は
管の内径や高さによって異なるが、
これらの和は管のどこに部分においても等しく
一定である。
管の任意の２点a、bにおける関係式
v²₍a P₍a
――― + ――― + Z₍a ＝
2g γ
V²₍b P₍b
――― + ――― + Z₍b = 一定
2g γ
g:重力加速度 γ:液体の比重
v²₍a P₍a
――― + ――― + Z₍a ＝
2g γ
V²₍b P₍b
――― + ――― + Z₍b = 一定
2g γ
g:重力加速度 γ:液体の比重
管の任意の２点a、bにおける関係式
v²₍a P₍a
――― + ――― + Z₍a ＝
2g γ
V²₍b P₍b
――― + ――― + Z₍b = 一定
2g γ
g:重力加速度 γ:液体の比重
v²₍a P₍a
――― + ――― + Z₍a ＝
2g γ
V²₍b P₍b
――― + ――― + Z₍b = 一定
2g γ
g:重力加速度 γ:液体の比重
管の任意の２点a、bにおける関係式
v²₍a P₍a
――― + ――― + Z₍a ＝
2g γ
V²₍b P₍b
――― + ――― + Z₍b = 一定
2g γ
g:重力加速度 γ:液体の比重
v²₍a P₍a
――― + ――― + Z₍a ＝
2g γ
V²₍b P₍b
――― + ――― + Z₍b = 一定
2g γ
g:重力加速度 γ:液体の比重
トリチェリの定理
水が容器の側面にある噴出口を通って
大気中に流出する場合、
流出速度vは水面高さhを自由落下した場合の
物体の速度に等しく、次の式で示される.
v = √2gh~〔m/s〕
g：重力加速度
水が容器の側面にある噴出口を通って
大気中に流出する場合、
流出速度vは水面高さhを自由落下した場合の
物体の速度に等しく、次の式で示される.
v = √2gh~〔m/s〕
g：重力加速度
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